„Energiebedingung" – Versionsunterschied

In der allgemeinen Relativitätstheorie wird die Massen- und Energieverteilung mit einem Energie-Impuls-Tensor ${\displaystyle T_{ab}}${\displaystyle T_{ab}} beschrieben. Energiebedingungen sind im Rahmen dieser Theorie Ungleichungen für Kontraktionen dieses Tensors. Anwendung finden diese Energiebedingungen in den Singularitätentheoremen, von denen verschiedene Versionen existieren und sich in der Stärke der angewendeten Energiebedingung unterscheiden. Eine starke Bedingung resultiert in einfach zu beweisenden kausalen Singularitäten, aber es gibt eventuell Materieformen im Universum, die dieser widersprechen und nur schwächeren Energiebedingungen gehorchen.

Die schwächsten Energiebedingungen (lichtartige) sind sehr wahrscheinlich von allen Materien erfüllt, daraus folgen allerdings nur lichtartige Singularitäten.

Die starke Energiebedingung sagt aus, dass der Energie-Impuls-Tensor nur anziehende Gravitation bewirkt, und ist daher eine sehr anschauliche Bedingung, die der intuitiven Beobachtung entspricht. In der Formulierung der ART beschreiben Raumkrümmungen die gravitativen Effekte und werden mathematisch durch den Ricci-Tensor dargestellt. Die starke Energiebedingung sagt nun aus, dass die zweifache Kontraktion des Energie-Impuls-Tensors mit einem beliebigen zeitartigen Vektorfeld größer als 0 sein muss. Ein solches Vektorfeld entspricht zum Beispiel dem Tangentialvektor an die Weltlinie eines Beobachters und ist somit die Zeitachse seines lokalen Lorentzsystems.

${\displaystyle R_{ab}X^{a}X^{b}\geq 0\quad \forall ,円X^{a}{\text{ zeitartig}}}${\displaystyle R_{ab}X^{a}X^{b}\geq 0\quad \forall ,円X^{a}{\text{ zeitartig}}}

Über die Einsteinschen Feldgleichungen kann man diese Bedingung auch wie gefordert für den Energie-Impuls-Tensor übersetzen, indem man das Spurinverse bildet.

${\displaystyle R_{ab}-{\frac {1}{2}}g_{ab}R=\kappa T_{ab}\quad /\cdot g^{ab}\quad \Rightarrow \quad R-2R=\kappa T\quad \Rightarrow \quad R_{ab}=\kappa \left(T_{ab}-{\frac {1}{2}}g_{ab}T\right)}${\displaystyle R_{ab}-{\frac {1}{2}}g_{ab}R=\kappa T_{ab}\quad /\cdot g^{ab}\quad \Rightarrow \quad R-2R=\kappa T\quad \Rightarrow \quad R_{ab}=\kappa \left(T_{ab}-{\frac {1}{2}}g_{ab}T\right)}

Mit dem Kümmungsskalar ${\displaystyle R}${\displaystyle R}, der Spur des Energie-Impuls-Tensors ${\displaystyle T}${\displaystyle T} und einer geometrischen und gravitativen Konstante ${\displaystyle \kappa }${\displaystyle \kappa }.

${\displaystyle (T_{ab}-{\frac {1}{2}}g_{ab}T)X^{a}X^{b}\geq 0\quad \forall ,円X^{a}{\text{ zeitartig}}}${\displaystyle (T_{ab}-{\frac {1}{2}}g_{ab}T)X^{a}X^{b}\geq 0\quad \forall ,円X^{a}{\text{ zeitartig}}}

Die schwache Energiebedingung hat ebenfalls eine intuitive Entsprechung und verlangt, dass alle Beobachter, also Systeme mit zeitartigen Weltlinien, eine positive Energiedichte von der betrachteten Energieverteilung sehen.

${\displaystyle T_{ab}X^{a}X^{b}\geq 0\quad \forall ,円X^{a}{\text{ zeitartig}}}${\displaystyle T_{ab}X^{a}X^{b}\geq 0\quad \forall ,円X^{a}{\text{ zeitartig}}}

Diese Bedingung wird auch oft Null-Energiebedingung genannt, da sie sich auf lichtartige Vektoren bezieht, die auch Nullvektoren genannt werden, da deren Skalarprodukt per Definition null ist. Diese Bedingung ist wesentlich schwächer als die beiden vorangegangenen und wird von beiden als ein Spezialfall im Limes hoher Geschwindigkeiten enthalten.

${\displaystyle T_{ab}Y^{a}Y^{b}\geq 0\quad \forall ,円Y^{a}{\text{ lichtartig}}}${\displaystyle T_{ab}Y^{a}Y^{b}\geq 0\quad \forall ,円Y^{a}{\text{ lichtartig}}}

• Hawking, Stephen; and Ellis, G. F. R.: The Large Scale Structure of Space-Time. Cambridge University Press, Cambridge 1973, ISBN 0-521-09906-4. 

• Allgemeine Relativitätstheorie
• Kosmologie

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