Tangens und Kotangens

Tangens und Kotangens sind trigonometrische Funktionen und spielen in der Mathematik und ihren Anwendungsgebieten eine herausragende Rolle. Der Tangens des Winkels ${\displaystyle x}${\displaystyle x} wird mit ${\displaystyle \tan x}${\displaystyle \tan x} bezeichnet, der Kotangens des Winkels ${\displaystyle x}${\displaystyle x} mit ${\displaystyle \cot x}${\displaystyle \cot x}. In älterer Literatur findet man auch die Schreibweisen ${\displaystyle \operatorname {tg} x}${\displaystyle \operatorname {tg} x} für den Tangens und ${\displaystyle \operatorname {ctg} x}${\displaystyle \operatorname {ctg} x} für den Kotangens.

Ersten Gebrauch der Tangensfunktion machte der persische Mathematiker Abu al-Wafa (940–998). Die Bezeichnung „Tangens" wurde 1583 vom Mathematiker Thomas Finck eingeführt. Die Bezeichnung „Kotangens" entwickelte sich aus complementi tangens, also Tangens des Komplementärwinkels.^[1]

Die Wahl des Namens Tangens erklärt sich unmittelbar durch die Definition im Einheitskreis. Die Funktionswerte entsprechen der Länge eines Tangentenabschnitts:

${\displaystyle {\overline {DT}}=\tan b\qquad \qquad {\overline {EK}}=\cot b}${\displaystyle {\overline {DT}}=\tan b\qquad \qquad {\overline {EK}}=\cot b}

In einem rechtwinkligen Dreieck ist der Tangens eines Winkels ${\displaystyle \alpha }${\displaystyle \alpha } das Längenverhältnis von Gegenkathete zu Ankathete und der Kotangens das Längenverhältnis von Ankathete zu Gegenkathete:

${\displaystyle {\begin{aligned}\tan \alpha &={\frac {l_{\text{Gegenkathete}}}{l_{\text{Ankathete}}}}={\frac {a}{b}}={\frac {\sin \alpha }{\cos \alpha }}\\\cot \alpha &={\frac {l_{\text{Ankathete}}}{l_{\text{Gegenkathete}}}}={\frac {b}{a}}={\frac {\cos \alpha }{\sin \alpha }}\end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\tan \alpha &={\frac {l_{\text{Gegenkathete}}}{l_{\text{Ankathete}}}}={\frac {a}{b}}={\frac {\sin \alpha }{\cos \alpha }}\\\cot \alpha &={\frac {l_{\text{Ankathete}}}{l_{\text{Gegenkathete}}}}={\frac {b}{a}}={\frac {\cos \alpha }{\sin \alpha }}\end{aligned}}}

Daraus folgt unmittelbar:

${\displaystyle {\begin{aligned}\cot \alpha &={\frac {1}{\tan \alpha }}={\frac {\csc \alpha }{\sec \alpha }}\\\tan \alpha &={\frac {1}{\cot \alpha }}={\frac {\sec \alpha }{\csc \alpha }}\end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\cot \alpha &={\frac {1}{\tan \alpha }}={\frac {\csc \alpha }{\sec \alpha }}\\\tan \alpha &={\frac {1}{\cot \alpha }}={\frac {\sec \alpha }{\csc \alpha }}\end{aligned}}} (siehe auch Sekans und Kosekans)

sowie

${\displaystyle \tan \alpha =\cot \beta =\cot(90^{\circ }-\alpha )}${\displaystyle \tan \alpha =\cot \beta =\cot(90^{\circ }-\alpha )}

Sinus und Kosinus können auch auf einer axiomatischen Basis behandelt werden, weshalb für den Tangens und Kotangens das Gleiche gilt. Komplexe Argumente werden durch analytische Definition ermöglicht. Dabei gilt eine Surjektivität von Sinus und Kosinus als komplexwertige Funktion. Daraus resultierend sind Tangens und Kotangens als komplexwertige Funktion ebenso surjektiv.

Tangens und Kotangens können als Quotienten von je zwei Taylorreihen dargestellt werden. Beruhend auf diesen Reihen lassen sich auch Arkustangens und Arkuskotangens als Quotienten von je zwei Taylorreihen darstellen (siehe Reihenentwicklung).

Tangens und Kotangens sind als Trigonometrische Funktionen eng mit der Exponentialfunktion verbunden, wie auch der Sinus, Kosinus, Sekans und Kosekans, wobei aus

${\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}&=\sum _{k=0}^{\infty }{\frac {(\mathrm {i} x)^{k}}{k!}}=\sum _{l=0}^{\infty }{\frac {(\mathrm {i} x)^{2l}}{(2l)!}}+\sum _{l=0}^{\infty }{\frac {(\mathrm {i} x)^{2l+1}}{(2l+1)!}}\\&=\underbrace {\sum _{l=0}^{\infty }(-1)^{l}{\frac {x^{2l}}{(2l)!}}} _{\cos x}+\mathrm {i} \underbrace {\sum _{l=0}^{\infty }(-1)^{l}{\frac {x^{2l+1}}{(2l+1)!}}} _{\sin x}\\\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}&=\cos x+\mathrm {i} \sin x\\\rightarrow \sin x&={\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}{2\mathrm {i} }}\rightarrow \csc x={\frac {2\mathrm {i} }{\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}}\\\rightarrow \cos x&={\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}{2}}\rightarrow \sec x={\frac {2}{\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}}\\\end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}&=\sum _{k=0}^{\infty }{\frac {(\mathrm {i} x)^{k}}{k!}}=\sum _{l=0}^{\infty }{\frac {(\mathrm {i} x)^{2l}}{(2l)!}}+\sum _{l=0}^{\infty }{\frac {(\mathrm {i} x)^{2l+1}}{(2l+1)!}}\\&=\underbrace {\sum _{l=0}^{\infty }(-1)^{l}{\frac {x^{2l}}{(2l)!}}} _{\cos x}+\mathrm {i} \underbrace {\sum _{l=0}^{\infty }(-1)^{l}{\frac {x^{2l+1}}{(2l+1)!}}} _{\sin x}\\\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}&=\cos x+\mathrm {i} \sin x\\\rightarrow \sin x&={\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}{2\mathrm {i} }}\rightarrow \csc x={\frac {2\mathrm {i} }{\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}}\\\rightarrow \cos x&={\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}{2}}\rightarrow \sec x={\frac {2}{\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}}\\\end{aligned}}}

für den Tangens mit ${\displaystyle \tan x={\tfrac {\sin x}{\cos x}}}${\displaystyle \tan x={\tfrac {\sin x}{\cos x}}} und Kotangens mit ${\displaystyle \cot x={\tfrac {\cos x}{\sin x}}}${\displaystyle \cot x={\tfrac {\cos x}{\sin x}}}

${\displaystyle {\begin{aligned}\tan x&={\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}{\mathrm {i} \left(\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}\right)}}\\\cot x&={\frac {\mathrm {i} \left(\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}\right)}{\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}}\\\end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\tan x&={\frac {\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}{\mathrm {i} \left(\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}\right)}}\\\cot x&={\frac {\mathrm {i} \left(\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}+\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}\right)}{\mathrm {e} ^{\mathrm {i} x}-\mathrm {e} ^{-\mathrm {i} x}}}\\\end{aligned}}}

resultiert.

Formal kann die Tangensfunktion mittels der Sinus- und Kosinusfunktionen durch

${\displaystyle \tan \colon D_{\tan }\to W}${\displaystyle \tan \colon D_{\tan }\to W} mit ${\displaystyle \tan x:={\frac {\sin x}{\cos x}}}${\displaystyle \tan x:={\frac {\sin x}{\cos x}}}

definiert werden,^[2] wobei der Wertebereich ${\displaystyle W}${\displaystyle W} je nach Anwendung die reellen Zahlen ${\displaystyle \mathbb {R} }${\displaystyle \mathbb {R} } oder die komplexen Zahlen ${\displaystyle \mathbb {C} }${\displaystyle \mathbb {C} } sind. Um zu verhindern, dass der Nenner ${\displaystyle \cos x}${\displaystyle \cos x} Null wird, werden beim Definitionsbereich ${\displaystyle D_{\tan }}${\displaystyle D_{\tan }} die Nullstellen der Cosinus-Funktion weggelassen:

${\displaystyle D_{\tan }=\mathbb {R} \setminus {\Big \{}k\pi +{\frac {\pi }{2}}\;{\Big |}\;k\in \mathbb {Z} {\Big \}}}${\displaystyle D_{\tan }=\mathbb {R} \setminus {\Big \{}k\pi +{\frac {\pi }{2}}\;{\Big |}\;k\in \mathbb {Z} {\Big \}}}

im Reellen bzw.

${\displaystyle D_{\tan }=\mathbb {C} \setminus {\Big \{}k\pi +{\frac {\pi }{2}}\;{\Big |}\;k\in \mathbb {Z} {\Big \}}}${\displaystyle D_{\tan }=\mathbb {C} \setminus {\Big \{}k\pi +{\frac {\pi }{2}}\;{\Big |}\;k\in \mathbb {Z} {\Big \}}}

im Komplexen.

Der Kotangens kann analog dazu durch

${\displaystyle \cot \colon D_{\cot }\to W}${\displaystyle \cot \colon D_{\cot }\to W} mit ${\displaystyle \cot x:={\frac {\cos x}{\sin x}}}${\displaystyle \cot x:={\frac {\cos x}{\sin x}}}

definiert werden, wobei sich für dessen Definitionsbereich

${\displaystyle D_{\cot }=\mathbb {R} \setminus \{k\pi \mid k\in \mathbb {Z} \}}${\displaystyle D_{\cot }=\mathbb {R} \setminus \{k\pi \mid k\in \mathbb {Z} \}}

im Reellen bzw.

${\displaystyle D_{\cot }=\mathbb {C} \setminus \{k\pi \mid k\in \mathbb {Z} \}}${\displaystyle D_{\cot }=\mathbb {C} \setminus \{k\pi \mid k\in \mathbb {Z} \}}

im Komplexen ergibt, wenn gewährleistet werden soll, dass der Nenner ${\displaystyle \sin x}${\displaystyle \sin x} ungleich Null ist.

Für den gemeinsamen Definitionsbereich von ${\displaystyle \tan }${\displaystyle \tan } und ${\displaystyle \cot }${\displaystyle \cot }

${\displaystyle \mathbb {C} \setminus {\Big \{}{\frac {k\pi }{2}}\;{\Big |}\;k\in \mathbb {Z} {\Big \}}}${\displaystyle \mathbb {C} \setminus {\Big \{}{\frac {k\pi }{2}}\;{\Big |}\;k\in \mathbb {Z} {\Big \}}}

gilt

${\displaystyle \cot x={\frac {1}{\tan x}}.}${\displaystyle \cot x={\frac {1}{\tan x}}.}

Der Tangens und der Kotangens sind periodische Funktionen mit der Periode ${\displaystyle \pi }${\displaystyle \pi }, es gilt also ${\displaystyle \tan(x+\pi )=\tan x}${\displaystyle \tan(x+\pi )=\tan x}.

Der Tangens ist in jedem Intervall zwischen zwei aufeinanderfolgenden Polstellen streng monoton steigend.
Der Kotangens ist in jedem Intervall zwischen zwei aufeinanderfolgenden Polstellen streng monoton fallend.

Tangens und Kotangens sind punktsymmetrisch zum Koordinatenursprung:

${\displaystyle \tan(-x)=-\tan x}${\displaystyle \tan(-x)=-\tan x}

${\displaystyle \cot(-x)=-\cot x}${\displaystyle \cot(-x)=-\cot x}

Sowohl die Tangensfunktion als auch die Kotangensfunktion haben Asymptoten, aber weder Sprungstellen noch Extrema.

Tangens und Kotangens sind beliebig oft differenzierbar.^[3]

Tangens	Kotangens
${\displaystyle f}${\displaystyle f}	${\displaystyle \tan x}${\displaystyle \tan x}	${\displaystyle \cot x}${\displaystyle \cot x}
${\displaystyle f'}${\displaystyle f'}	${\displaystyle \sec ^{2}x}${\displaystyle \sec ^{2}x}	${\displaystyle -\csc ^{2}x}${\displaystyle -\csc ^{2}x}
${\displaystyle f''}${\displaystyle f''}	${\displaystyle 2\sec ^{2}x\tan x}${\displaystyle 2\sec ^{2}x\tan x}	${\displaystyle 2\csc ^{2}x\cot x}${\displaystyle 2\csc ^{2}x\cot x}
${\displaystyle f'''}${\displaystyle f'''}	${\displaystyle 4\sec ^{2}x\tan ^{2}x+2\sec ^{4}x}${\displaystyle 4\sec ^{2}x\tan ^{2}x+2\sec ^{4}x}	${\displaystyle -2\csc ^{2}x\left(\csc ^{2}x+2\cot ^{2}x\right)}${\displaystyle -2\csc ^{2}x\left(\csc ^{2}x+2\cot ^{2}x\right)}

Tangens	Kotangens	Ausdruck	num. Wert
${\displaystyle \tan 0^{\circ }}${\displaystyle \tan 0^{\circ }}	${\displaystyle \cot 90^{\circ }}${\displaystyle \cot 90^{\circ }}	${\displaystyle 0}${\displaystyle 0}	0
${\displaystyle \tan 15^{\circ }}${\displaystyle \tan 15^{\circ }}	${\displaystyle \cot 75^{\circ }}${\displaystyle \cot 75^{\circ }}	${\displaystyle 2-{\sqrt {3}}}${\displaystyle 2-{\sqrt {3}}}	0,2679491...
${\displaystyle \tan 18^{\circ }}${\displaystyle \tan 18^{\circ }}	${\displaystyle \cot 72^{\circ }}${\displaystyle \cot 72^{\circ }}	${\displaystyle {\sqrt {1-\textstyle {\frac {2}{5}}{\sqrt {5}}}}}${\displaystyle {\sqrt {1-\textstyle {\frac {2}{5}}{\sqrt {5}}}}}	0,3249196...
${\displaystyle \tan 22{,}5^{\circ }}${\displaystyle \tan 22{,}5^{\circ }}	${\displaystyle \cot 67{,}5^{\circ }}${\displaystyle \cot 67{,}5^{\circ }}	${\displaystyle {\sqrt {2}}-1}${\displaystyle {\sqrt {2}}-1}	0,4142135...
${\displaystyle \tan 30^{\circ }}${\displaystyle \tan 30^{\circ }}	${\displaystyle \cot 60^{\circ }}${\displaystyle \cot 60^{\circ }}	${\displaystyle 1/{\sqrt {3}}}${\displaystyle 1/{\sqrt {3}}}	0,5773502...
${\displaystyle \tan 36^{\circ }}${\displaystyle \tan 36^{\circ }}	${\displaystyle \cot 54^{\circ }}${\displaystyle \cot 54^{\circ }}	${\displaystyle {\sqrt {5-2{\sqrt {5}}}}}${\displaystyle {\sqrt {5-2{\sqrt {5}}}}}	0,7265425...
${\displaystyle \tan 45^{\circ }}${\displaystyle \tan 45^{\circ }}	${\displaystyle \cot 45^{\circ }}${\displaystyle \cot 45^{\circ }}	${\displaystyle 1}${\displaystyle 1}	1
${\displaystyle \tan 60^{\circ }}${\displaystyle \tan 60^{\circ }}	${\displaystyle \cot 30^{\circ }}${\displaystyle \cot 30^{\circ }}	${\displaystyle {\sqrt {3}}}${\displaystyle {\sqrt {3}}}	1,7320508...
${\displaystyle \tan 67{,}5^{\circ }}${\displaystyle \tan 67{,}5^{\circ }}	${\displaystyle \cot 22{,}5^{\circ }}${\displaystyle \cot 22{,}5^{\circ }}	${\displaystyle {\sqrt {2}}+1}${\displaystyle {\sqrt {2}}+1}	2,4142135...
${\displaystyle \tan 75^{\circ }}${\displaystyle \tan 75^{\circ }}	${\displaystyle \cot 15^{\circ }}${\displaystyle \cot 15^{\circ }}	${\displaystyle 2+{\sqrt {3}}}${\displaystyle 2+{\sqrt {3}}}	3,7320508...
${\displaystyle \lim _{\alpha \nearrow 90^{\circ }}\tan \alpha }${\displaystyle \lim _{\alpha \nearrow 90^{\circ }}\tan \alpha }	${\displaystyle \lim _{\alpha \searrow 0^{\circ }}\cot \alpha }${\displaystyle \lim _{\alpha \searrow 0^{\circ }}\cot \alpha }	${\displaystyle +\infty ,円}${\displaystyle +\infty ,円}	Polstelle

^[4]

Durch passende Einschränkung der Definitionsbereiche erhält man folgende Bijektionen:

Tangens

${\displaystyle \tan \colon \left]-{\frac {\pi }{2}},,円{\frac {\pi }{2}}\right[\to \mathbb {R} }${\displaystyle \tan \colon \left]-{\frac {\pi }{2}},,円{\frac {\pi }{2}}\right[\to \mathbb {R} }

Die Umkehrfunktion

${\displaystyle \arctan \colon \mathbb {R} \to \left]-{\frac {\pi }{2}},,円{\frac {\pi }{2}}\right[}${\displaystyle \arctan \colon \mathbb {R} \to \left]-{\frac {\pi }{2}},,円{\frac {\pi }{2}}\right[}

heißt Arkustangens und ist folglich ebenfalls bijektiv.

Kotangens

${\displaystyle \cot \colon ]0,,円\pi [\to \mathbb {R} }${\displaystyle \cot \colon ]0,,円\pi [\to \mathbb {R} }

Die Umkehrfunktion

${\displaystyle \operatorname {arccot} \colon \mathbb {R} \to ]0,,円\pi [}${\displaystyle \operatorname {arccot} \colon \mathbb {R} \to ]0,,円\pi [}

heißt Arkuskotangens und ist folglich ebenfalls bijektiv.

Aus den einseitigen Grenzwerten ^[5]

${\displaystyle \lim _{x,円\uparrow ,円\pi /2}\tan x=+\infty }${\displaystyle \lim _{x,円\uparrow ,円\pi /2}\tan x=+\infty }   und ${\displaystyle \lim _{x,円\downarrow ,円-\pi /2}\tan x=-\infty }${\displaystyle \lim _{x,円\downarrow ,円-\pi /2}\tan x=-\infty }

resp.^[6]

${\displaystyle \lim _{x\downarrow 0}\cot x=+\infty }${\displaystyle \lim _{x\downarrow 0}\cot x=+\infty }   und   ${\displaystyle \lim _{x\uparrow \pi }\cot x=-\infty }${\displaystyle \lim _{x\uparrow \pi }\cot x=-\infty }

leiten sich die Grenzwerte^[5]

${\displaystyle \lim _{y\to +\infty }\arctan y={\tfrac {\pi }{2}}}${\displaystyle \lim _{y\to +\infty }\arctan y={\tfrac {\pi }{2}}}   und ${\displaystyle \lim _{y\to -\infty }\arctan y=-{\tfrac {\pi }{2}}}${\displaystyle \lim _{y\to -\infty }\arctan y=-{\tfrac {\pi }{2}}}

resp.^[6]

${\displaystyle \lim _{y\to +\infty }\operatorname {arccot} y=0}${\displaystyle \lim _{y\to +\infty }\operatorname {arccot} y=0}   und   ${\displaystyle \lim _{y\to -\infty }\operatorname {arccot} y=\pi }${\displaystyle \lim _{y\to -\infty }\operatorname {arccot} y=\pi }

her. Somit kann man nach der Einschränkung auf die Intervalle ${\displaystyle \left]-{\tfrac {\pi }{2}},,円{\tfrac {\pi }{2}}\right[}${\displaystyle \left]-{\tfrac {\pi }{2}},,円{\tfrac {\pi }{2}}\right[}   resp.   ${\displaystyle ]0,,円\pi [}${\displaystyle ]0,,円\pi [} die Definitionsbereiche wenigstens um die Endpunkte ${\displaystyle -{\tfrac {\pi }{2}},,円{\tfrac {\pi }{2}}}${\displaystyle -{\tfrac {\pi }{2}},,円{\tfrac {\pi }{2}}} resp. ${\displaystyle 0,,円\pi }${\displaystyle 0,,円\pi } der Intervalle wieder erweitern und unter Anpassung der Wertebereiche die beiden Funktionen stetig fortsetzen zu

${\displaystyle {\widetilde {\tan }}\colon \left[-{\tfrac {\pi }{2}},,円{\tfrac {\pi }{2}}\right]\to {\overline {\mathbb {R} }}}${\displaystyle {\widetilde {\tan }}\colon \left[-{\tfrac {\pi }{2}},,円{\tfrac {\pi }{2}}\right]\to {\overline {\mathbb {R} }}}

resp.

${\displaystyle {\widetilde {\cot }}\colon [0,,円\pi ]\to {\overline {\mathbb {R} }}}${\displaystyle {\widetilde {\cot }}\colon [0,,円\pi ]\to {\overline {\mathbb {R} }}}

mit ${\displaystyle {\overline {\mathbb {R} }}:=\mathbb {R} \cup \{+\infty ,-\infty \}}${\displaystyle {\overline {\mathbb {R} }}:=\mathbb {R} \cup \{+\infty ,-\infty \}} als den erweiterten reellen Zahlen.

Die so erweiterten Funktionen sind ebenfalls stetig umkehrbar.

Die Taylorreihe mit dem Entwicklungspunkt ${\displaystyle x=0}${\displaystyle x=0} (Maclaurinsche Reihe) lautet für ${\displaystyle |x|<{\tfrac {\pi }{2}}\colon }${\displaystyle |x|<{\tfrac {\pi }{2}}\colon }^[7]

${\displaystyle {\begin{aligned}\tan x&=\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{n-1}\cdot 2^{2n}\cdot \left(2^{2n}-1\right)\cdot B_{2n}}{(2n)!}}x^{2n-1}=\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {2^{2n+1}}{\pi ^{2n}}}\cdot \lambda (2n)\cdot x^{2n-1}\\&=x+{\frac {1}{3}}x^{3}+{\frac {2}{15}}x^{5}+{\frac {17}{315}}x^{7}+{\frac {62}{2835}}x^{9}+{\frac {1382}{155925}}x^{11}+\dotsb \end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\tan x&=\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{n-1}\cdot 2^{2n}\cdot \left(2^{2n}-1\right)\cdot B_{2n}}{(2n)!}}x^{2n-1}=\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {2^{2n+1}}{\pi ^{2n}}}\cdot \lambda (2n)\cdot x^{2n-1}\\&=x+{\frac {1}{3}}x^{3}+{\frac {2}{15}}x^{5}+{\frac {17}{315}}x^{7}+{\frac {62}{2835}}x^{9}+{\frac {1382}{155925}}x^{11}+\dotsb \end{aligned}}}

Dabei sind mit ${\displaystyle B_{n}}${\displaystyle B_{n}} die Bernoulli-Zahlen und mit ${\displaystyle \lambda (x)}${\displaystyle \lambda (x)} die Dirichletsche Lambda-Funktion bezeichnet.

Aus der Reihendarstellung folgt für ${\displaystyle 0<x<{\tfrac {\pi }{2}}}${\displaystyle 0<x<{\tfrac {\pi }{2}}}:

1. ${\displaystyle \tan x>x}${\displaystyle \tan x>x} und
2. ${\displaystyle {\frac {\tan x}{x}}}${\displaystyle {\frac {\tan x}{x}}} ist streng monoton steigend mit ${\displaystyle \lim _{x\to 0}{\frac {\tan x}{x}}=1}${\displaystyle \lim _{x\to 0}{\frac {\tan x}{x}}=1}.

Ersetzt man in der Reihendarstellung ${\displaystyle x}${\displaystyle x} durch ${\displaystyle {\tfrac {1}{x}}}${\displaystyle {\tfrac {1}{x}}}, ergibt sich für ${\displaystyle x>{\tfrac {2}{\pi }}}${\displaystyle x>{\tfrac {2}{\pi }}}:

${\displaystyle x\tan {\tfrac {1}{x}}}${\displaystyle x\tan {\tfrac {1}{x}}} ist streng monoton fallend und ${\displaystyle \lim _{x\to \infty }x\tan {\tfrac {1}{x}}=1}${\displaystyle \lim _{x\to \infty }x\tan {\tfrac {1}{x}}=1}.

Die Laurent-Reihe lautet für ${\displaystyle 0<|x|<\pi }${\displaystyle 0<|x|<\pi }^[8]

${\displaystyle {\begin{aligned}\cot x&=\sum _{n=0}^{\infty }(-1)^{n}{\frac {2^{2n}B_{2n}}{(2n)!}}x^{2n-1}\\&={\frac {1}{x}}-{\frac {1}{3}}x-{\frac {1}{45}}x^{3}-{\frac {2}{945}}x^{5}-{\frac {1}{4725}}x^{7}-{\frac {2}{93555}}x^{9}-\dotsb \end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\cot x&=\sum _{n=0}^{\infty }(-1)^{n}{\frac {2^{2n}B_{2n}}{(2n)!}}x^{2n-1}\\&={\frac {1}{x}}-{\frac {1}{3}}x-{\frac {1}{45}}x^{3}-{\frac {2}{945}}x^{5}-{\frac {1}{4725}}x^{7}-{\frac {2}{93555}}x^{9}-\dotsb \end{aligned}}}

Damit hat man für ${\displaystyle {\frac {1}{x}}-\cot x}${\displaystyle {\frac {1}{x}}-\cot x} im Konvergenzbereich ${\displaystyle -\pi <x<\pi }${\displaystyle -\pi <x<\pi } die Taylor-Reihe

${\displaystyle {\frac {1}{x}}-\cot x=-\mathrm {i} ,円L(\mathrm {i} x)=\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {2}{\pi ^{2n}}}\cdot \zeta (2n)\cdot x^{2n-1}}${\displaystyle {\frac {1}{x}}-\cot x=-\mathrm {i} ,円L(\mathrm {i} x)=\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {2}{\pi ^{2n}}}\cdot \zeta (2n)\cdot x^{2n-1}},

wobei ${\displaystyle L}${\displaystyle L} die Langevin-Funktion bezeichnet. Die Partialbruchzerlegung des Kotangens lautet für ${\displaystyle x\in \mathbb {C} \setminus \mathbb {Z} }${\displaystyle x\in \mathbb {C} \setminus \mathbb {Z} }

${\displaystyle {\begin{aligned}\pi \cot \pi x&={\frac {1}{x}}+\sum _{k=1}^{\infty }\left({\frac {1}{x+k}}+{\frac {1}{x-k}}\right)\\&={\frac {1}{x}}+\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {2x}{x^{2}-k^{2}}}.\end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\pi \cot \pi x&={\frac {1}{x}}+\sum _{k=1}^{\infty }\left({\frac {1}{x+k}}+{\frac {1}{x-k}}\right)\\&={\frac {1}{x}}+\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {2x}{x^{2}-k^{2}}}.\end{aligned}}}

Die Partialbruchzerlegung des Kotangens stammt von Leonhard Euler (§ 178 Introductio in analysin infinitorum, 1748) und wurde als eines seiner schönsten Resultate bezeichnet.^[9] Ein einfacher Beweis benutzt den Herglotz-Trick.^{[10] [11]} Eine Folgerung aus der Formel ist die Ableitung der Werte der Riemannschen Zetafunktion an den geraden natürlichen Zahlen.

Bei der Ableitung von Tangens und Kotangens tauchen die ansonsten eher wenig gebräuchlichen trigonometrischen Funktionen Sekans und Kosekans auf:

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\tan x=1+\tan ^{2}x={\frac {1}{\cos ^{2}x}}=\sec ^{2}x}${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\tan x=1+\tan ^{2}x={\frac {1}{\cos ^{2}x}}=\sec ^{2}x}

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\cot x=-1-\cot ^{2}x=-{\frac {1}{\sin ^{2}x}}=-\csc ^{2}x}${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} x}}\cot x=-1-\cot ^{2}x=-{\frac {1}{\sin ^{2}x}}=-\csc ^{2}x}

Die ${\displaystyle n}${\displaystyle n}-ten Ableitungen lassen sich mit der Polygammafunktion ausdrücken:

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{n}}{\mathrm {d} x^{n}}}\tan x={\frac {\psi _{n}({\tfrac {1}{2}}+{\tfrac {x}{\pi }})-(-1)^{n},円\psi _{n}({\tfrac {1}{2}}-{\tfrac {x}{\pi }})}{\pi ^{n+1}}}}${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{n}}{\mathrm {d} x^{n}}}\tan x={\frac {\psi _{n}({\tfrac {1}{2}}+{\tfrac {x}{\pi }})-(-1)^{n},円\psi _{n}({\tfrac {1}{2}}-{\tfrac {x}{\pi }})}{\pi ^{n+1}}}}

${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{n}}{\mathrm {d} x^{n}}}\cot x={\frac {(-1)^{n},円\psi _{n}(1-{\tfrac {x}{\pi }})-\psi _{n}({\tfrac {x}{\pi }})}{\pi ^{n+1}}}}${\displaystyle {\frac {\mathrm {d} ^{n}}{\mathrm {d} x^{n}}}\cot x={\frac {(-1)^{n},円\psi _{n}(1-{\tfrac {x}{\pi }})-\psi _{n}({\tfrac {x}{\pi }})}{\pi ^{n+1}}}}

Tangens

${\displaystyle \int \tan x,円\mathrm {d} x=-\ln |{\cos x}|+C}${\displaystyle \int \tan x,円\mathrm {d} x=-\ln |{\cos x}|+C}    mit   ${\displaystyle x\neq (2k+1){\frac {\pi }{2}}}${\displaystyle x\neq (2k+1){\frac {\pi }{2}}}   ${\displaystyle (k\in \mathbb {Z} )}${\displaystyle (k\in \mathbb {Z} )}

Kotangens

${\displaystyle \int \cot x,円\mathrm {d} x=\ln |{\sin x}|+C}${\displaystyle \int \cot x,円\mathrm {d} x=\ln |{\sin x}|+C}    mit   ${\displaystyle x\neq k\pi }${\displaystyle x\neq k\pi }   ${\displaystyle (k\in \mathbb {Z} )}${\displaystyle (k\in \mathbb {Z} )}

${\displaystyle \tan(x+\mathrm {i} \!\cdot \!y)={\frac {\sin(2x)}{\cos(2x)+\cosh(2y)}}+\mathrm {i} \;{\frac {\sinh(2y)}{\cos(2x)+\cosh(2y)}}}${\displaystyle \tan(x+\mathrm {i} \!\cdot \!y)={\frac {\sin(2x)}{\cos(2x)+\cosh(2y)}}+\mathrm {i} \;{\frac {\sinh(2y)}{\cos(2x)+\cosh(2y)}}}   mit ${\displaystyle x,y\in \mathbb {R} }${\displaystyle x,y\in \mathbb {R} }

${\displaystyle \cot(x+\mathrm {i} \!\cdot \!y)={\frac {-\sin(2x)}{\cos(2x)-\cosh(2y)}}+\mathrm {i} \;{\frac {\sinh(2y)}{\cos(2x)-\cosh(2y)}}}${\displaystyle \cot(x+\mathrm {i} \!\cdot \!y)={\frac {-\sin(2x)}{\cos(2x)-\cosh(2y)}}+\mathrm {i} \;{\frac {\sinh(2y)}{\cos(2x)-\cosh(2y)}}}   mit ${\displaystyle x,y\in \mathbb {R} }${\displaystyle x,y\in \mathbb {R} }

Die Auflösung der Identitäten

${\displaystyle {\frac {1}{\sin ^{2}x}}=1+\cot ^{2}x}${\displaystyle {\frac {1}{\sin ^{2}x}}=1+\cot ^{2}x}

${\displaystyle {\frac {1}{\cos ^{2}x}}=1+\tan ^{2}x}${\displaystyle {\frac {1}{\cos ^{2}x}}=1+\tan ^{2}x}

nach ${\displaystyle \sin x}${\displaystyle \sin x} bzw. ${\displaystyle \cos x}${\displaystyle \cos x} ergibt bei Beschränkung auf den ersten Quadranten

${\displaystyle \sin x={\frac {1}{\sqrt {1+\cot ^{2}x}}}}${\displaystyle \sin x={\frac {1}{\sqrt {1+\cot ^{2}x}}}} für ${\displaystyle 0<x\leq {\tfrac {\pi }{2}}}${\displaystyle 0<x\leq {\tfrac {\pi }{2}}},

${\displaystyle \cos x={\frac {1}{\sqrt {1+\tan ^{2}x}}}}${\displaystyle \cos x={\frac {1}{\sqrt {1+\tan ^{2}x}}}} für ${\displaystyle 0\leq x<{\tfrac {\pi }{2}}}${\displaystyle 0\leq x<{\tfrac {\pi }{2}}}.

Die etwas komplizierteren Erweiterungen auf ganz ${\displaystyle \mathbb {R} }${\displaystyle \mathbb {R} } lassen sich entweder kompakt als Grenzwert mit Hilfe der Floor-Funktion ${\displaystyle x\mapsto \lfloor x\rfloor }${\displaystyle x\mapsto \lfloor x\rfloor } oder elementarer mittels abschnittsweise definierter Funktionen darstellen:

${\displaystyle \sin x=\lim _{t\to x}{\frac {(-1)^{\left\lfloor {\frac {t}{\pi }}\right\rfloor }}{\sqrt {1+\cot ^{2}t}}}\;={\begin{cases}{\frac {1}{\sqrt {1+\cot ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;2k\pi <x<(2k+1)\pi \\{\frac {-1}{\sqrt {1+\cot ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;(2k-1)\pi <x<2k\pi \0,円&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;x=k\pi \end{cases}}}${\displaystyle \sin x=\lim _{t\to x}{\frac {(-1)^{\left\lfloor {\frac {t}{\pi }}\right\rfloor }}{\sqrt {1+\cot ^{2}t}}}\;={\begin{cases}{\frac {1}{\sqrt {1+\cot ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;2k\pi <x<(2k+1)\pi \\{\frac {-1}{\sqrt {1+\cot ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;(2k-1)\pi <x<2k\pi \0,円&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;x=k\pi \end{cases}}}

${\displaystyle \cos x=\lim _{t\to x}{\frac {(-1)^{\left\lfloor {\frac {t}{\pi }}+{\frac {1}{2}}\right\rfloor }}{\sqrt {1+\tan ^{2}t}}}={\begin{cases}{\frac {1}{\sqrt {1+\tan ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;(4k-1){\frac {\pi }{2}}<x<(4k+1){\frac {\pi }{2}}\\{\frac {-1}{\sqrt {1+\tan ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;(4k+1){\frac {\pi }{2}}<x<(4k+3){\frac {\pi }{2}}\0,円&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;x=(2k+1){\frac {\pi }{2}}\end{cases}}}${\displaystyle \cos x=\lim _{t\to x}{\frac {(-1)^{\left\lfloor {\frac {t}{\pi }}+{\frac {1}{2}}\right\rfloor }}{\sqrt {1+\tan ^{2}t}}}={\begin{cases}{\frac {1}{\sqrt {1+\tan ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;(4k-1){\frac {\pi }{2}}<x<(4k+1){\frac {\pi }{2}}\\{\frac {-1}{\sqrt {1+\tan ^{2}x}}},&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;(4k+1){\frac {\pi }{2}}<x<(4k+3){\frac {\pi }{2}}\0,円&{\text{wenn }}\exists k\in \mathbb {Z} \colon \;x=(2k+1){\frac {\pi }{2}}\end{cases}}}

Der Tangens des halben Winkels kann dazu verwendet werden, verschiedene trigonometrische Funktionen durch rationale Ausdrücke zu beschreiben: Ist ${\displaystyle t=\tan {\frac {\alpha }{2}}}${\displaystyle t=\tan {\frac {\alpha }{2}}}, so ist

${\displaystyle \sin \alpha ={\frac {2t}{1+t^{2}}},\quad \cos \alpha ={\frac {1-t^{2}}{1+t^{2}}},\quad \tan \alpha ={\frac {2t}{1-t^{2}}}.}${\displaystyle \sin \alpha ={\frac {2t}{1+t^{2}}},\quad \cos \alpha ={\frac {1-t^{2}}{1+t^{2}}},\quad \tan \alpha ={\frac {2t}{1-t^{2}}}.}

Insbesondere ist

${\displaystyle \mathbb {R} \to \mathbb {R} ^{2},\quad t\mapsto \left({\frac {1-t^{2}}{1+t^{2}}},{\frac {2t}{1+t^{2}}}\right)}${\displaystyle \mathbb {R} \to \mathbb {R} ^{2},\quad t\mapsto \left({\frac {1-t^{2}}{1+t^{2}}},{\frac {2t}{1+t^{2}}}\right)}

eine Parametrisierung des Einheitskreises mit Ausnahme des Punktes ${\displaystyle (-1,0)}${\displaystyle (-1,0)} (der dem Parameter ${\displaystyle t=\infty }${\displaystyle t=\infty } entspricht). Einem Parameterwert ${\displaystyle t}${\displaystyle t} entspricht dabei der zweite Schnittpunkt der Verbindungsgeraden von ${\displaystyle (-1,0)}${\displaystyle (-1,0)} und ${\displaystyle (1,2t)}${\displaystyle (1,2t)} mit dem Einheitskreis (s. a. Einheitskreis#Rationale Parametrisierung).

Die Additionstheoreme für Tangens und Kotangens lauten:

${\displaystyle \tan(x\pm y)={\frac {\tan x\pm \tan y}{1\mp \tan x\tan y}},,円\qquad \cot(x\pm y)={\frac {\cot x\cot y\mp 1}{\cot y\pm \cot x}}.}${\displaystyle \tan(x\pm y)={\frac {\tan x\pm \tan y}{1\mp \tan x\tan y}},,円\qquad \cot(x\pm y)={\frac {\cot x\cot y\mp 1}{\cot y\pm \cot x}}.}

Aus den Additionstheoremen folgt insbesondere für doppelte Winkel:

${\displaystyle \tan 2x={\frac {2\tan x}{1-\tan ^{2}x}},,円\qquad \cot 2x={\frac {\cot ^{2}x-1}{2\cot x}}.}${\displaystyle \tan 2x={\frac {2\tan x}{1-\tan ^{2}x}},,円\qquad \cot 2x={\frac {\cot ^{2}x-1}{2\cot x}}.}

Der Tangens liefert eine wichtige Kennzahl für lineare Funktionen: Jede lineare Funktion

${\displaystyle f\colon \mathbb {R} \to \mathbb {R} ,\;x\mapsto mx+c}${\displaystyle f\colon \mathbb {R} \to \mathbb {R} ,\;x\mapsto mx+c}

besitzt als Graphen eine Gerade. Der Tangens des (orientierten) Winkels ${\displaystyle \alpha }${\displaystyle \alpha } zwischen der positiven x-Richtung und der Geraden ist die Steigung ${\displaystyle m}${\displaystyle m} der Geraden, d. h. ${\displaystyle m=\tan ,円\alpha }${\displaystyle m=\tan ,円\alpha }. Dabei ist es egal, welche der beiden Halbgeraden man als zweiten Schenkel wählt.

Auch unter der Steigung einer Straße versteht man den Tangens des Steigungswinkels. Das Beispiel im Bild rechts zeigt eine Steigung von 10 % entsprechend einem Steigungswinkel von etwa 5,7° mit dem Tangens von 0,1.

Tangens und Kotangens können benutzt werden, um die zeitliche Abhängigkeit der Geschwindigkeit beim Wurf eines Körpers nach oben zu beschreiben, wenn für den Strömungswiderstand der Luft eine turbulente Strömung angesetzt wird (Newton-Reibung). Das Koordinatensystem werde so gelegt, dass die Ortsachse nach oben zeigt. Für die Geschwindigkeit gilt dann eine Differenzialgleichung der Form ${\displaystyle {\dot {v}}=-g-kv^{2}}${\displaystyle {\dot {v}}=-g-kv^{2}} mit der Schwerebeschleunigung ${\displaystyle g}${\displaystyle g} und einer Konstanten ${\displaystyle k>0}${\displaystyle k>0}. Dann ergibt sich:

${\displaystyle v(t)=v_{g}\cdot \cot \left({\sqrt {gk}}t+c\right)\quad {\text{mit}}\quad c=\operatorname {arccot} {\frac {v(0)}{v_{g}}}>0}${\displaystyle v(t)=v_{g}\cdot \cot \left({\sqrt {gk}}t+c\right)\quad {\text{mit}}\quad c=\operatorname {arccot} {\frac {v(0)}{v_{g}}}>0},

wobei ${\displaystyle v_{g}={\sqrt {\tfrac {g}{k}}}}${\displaystyle v_{g}={\sqrt {\tfrac {g}{k}}}} die Grenzgeschwindigkeit ist, die beim Fall mit Luftwiderstand erreicht wird. Wegen der oben angegebenen engen Zusammenhänge zwischen Kotangens und Tangens kann man diese zeitliche Abhängigkeit auch genauso gut mit Hilfe des Tangens ausdrücken:

${\displaystyle v(t)=-v_{g}\cdot \tan \left({\sqrt {gk}}t-c'\right)\quad {\text{mit}}\quad c'=\arctan {\frac {v(0)}{v_{g}}}>0}${\displaystyle v(t)=-v_{g}\cdot \tan \left({\sqrt {gk}}t-c'\right)\quad {\text{mit}}\quad c'=\arctan {\frac {v(0)}{v_{g}}}>0}

Diese Lösung gilt, bis der Körper den höchsten Punkt seiner Bahn erreicht hat (also wenn ${\displaystyle v=0}${\displaystyle v=0} ist, das heißt für ${\displaystyle t={\tfrac {\pi /2-c}{\sqrt {gk}}}={\tfrac {c'}{\sqrt {gk}}}}${\displaystyle t={\tfrac {\pi /2-c}{\sqrt {gk}}}={\tfrac {c'}{\sqrt {gk}}}}), daran anschließend muss man den Tangens hyperbolicus verwenden, um den folgenden Fall mit Luftwiderstand zu beschreiben.

Der Tangens ist eine Lösung der Riccati-Gleichung

${\displaystyle w'=1+w^{2}}${\displaystyle w'=1+w^{2}}.

Faktorisiert man die rechte Seite, so erhält man

${\displaystyle w'=1+w^{2}=(w+\mathrm {i} )(w-\mathrm {i} )}${\displaystyle w'=1+w^{2}=(w+\mathrm {i} )(w-\mathrm {i} )}

mit der imaginären Einheit ${\displaystyle \mathrm {i} }${\displaystyle \mathrm {i} }. Der Tangens (als komplexe Funktion) hat die Ausnahmewerte ${\displaystyle \mathrm {i} }${\displaystyle \mathrm {i} }, ${\displaystyle -\mathrm {i} }${\displaystyle -\mathrm {i} }: Diese Werte werden niemals angenommen, da die konstanten Funktionen ${\displaystyle \mathrm {i} }${\displaystyle \mathrm {i} } und ${\displaystyle -\mathrm {i} }${\displaystyle -\mathrm {i} } Lösungen der Differentialgleichung sind und der Existenz- und Eindeutigkeitssatz ausschließt, dass zwei verschiedene Lösungen an derselben Stelle denselben Wert besitzen.

• Sinus und Kosinus
• Sekans und Kosekans
• Formelsammlung Trigonometrie

1. ↑ Josef Laub (Hrsg.): Lehrbuch der Mathematik für die Oberstufe der allgemeinbildenden höheren Schulen. 2. Band. 2. Auflage. Hölder-Pichler-Tempsky, Wien 1977, ISBN 3-209-00159-6, S. 223.
2. ↑ Per Dreisatz ist sin/cos = tan/1.
3. ↑ Differenzierbarkeit. In: Uni-kiel.de. Abgerufen am 11. April 2022. 
4. ↑ Für den größten gemeinsamen Teiler ${\displaystyle 1{,}5^{\circ }={\tfrac {\pi }{120}}}${\displaystyle 1{,}5^{\circ }={\tfrac {\pi }{120}}} dieser Winkel gilt:

   ${\displaystyle {\begin{aligned}\tan 1{,}5^{\circ }&=\tan {\frac {\pi }{120}}=-2+3{\sqrt {2}}/2-3{\sqrt {3}}/2-{\sqrt {5}}+{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}+{\sqrt {2}}{\sqrt {5}}-{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}/2+{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}/2\\&\quad +\left(-15/2+5{\sqrt {2}}-5{\sqrt {3}}-7{\sqrt {5}}/2+5{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}/2+5{\sqrt {2}}{\sqrt {5}}/2-2{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}+{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}\right){\sqrt {1-2{\sqrt {5}}/5}}\\&=0{,}0261859\ldots \end{aligned}}}${\displaystyle {\begin{aligned}\tan 1{,}5^{\circ }&=\tan {\frac {\pi }{120}}=-2+3{\sqrt {2}}/2-3{\sqrt {3}}/2-{\sqrt {5}}+{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}+{\sqrt {2}}{\sqrt {5}}-{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}/2+{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}/2\\&\quad +\left(-15/2+5{\sqrt {2}}-5{\sqrt {3}}-7{\sqrt {5}}/2+5{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}/2+5{\sqrt {2}}{\sqrt {5}}/2-2{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}+{\sqrt {2}}{\sqrt {3}}{\sqrt {5}}\right){\sqrt {1-2{\sqrt {5}}/5}}\\&=0{,}0261859\ldots \end{aligned}}}

5. ↑ ^{a b} Die Geraden ${\displaystyle x=-\pi /2}${\displaystyle x=-\pi /2} und ${\displaystyle x=\pi /2}${\displaystyle x=\pi /2} sind senkrechte Asymptoten der Tangensfunktion ${\displaystyle y=\tan x}${\displaystyle y=\tan x} wie auch waagrechte der Umkehrfunktion ${\displaystyle x=\arctan y.}${\displaystyle x=\arctan y.}
6. ↑ ^{a b} Die Geraden ${\displaystyle x=0}${\displaystyle x=0} und ${\displaystyle x=\pi }${\displaystyle x=\pi } sind senkrechte Asymptoten der Kotangensfunktion ${\displaystyle y=\cot x}${\displaystyle y=\cot x} wie auch waagrechte der Umkehrfunktion ${\displaystyle x=\operatorname {arccot} y.}${\displaystyle x=\operatorname {arccot} y.}
7. ↑ Milton Abramowitz, Irene Stegun: Handbook of Mathematical Functions . Dover Publications, New York 1964, ISBN 0-486-61272-4, 4.3.67. (Memento vom 31. März 2009 im Internet Archive )
8. ↑ Milton Abramowitz, Irene Stegun: Handbook of Mathematical Functions . Dover Publications, New York 1964, ISBN 0-486-61272-4, 4.3.70. (Memento vom 31. März 2009 im Internet Archive )
9. ↑ Aigner, Ziegler, Das Buch der Beweise, Springer 2018, S. 207
10. ↑ Dargestellt in Aigner, Ziegler, Das Buch der Beweise, 2018, S. 207 ff., Kapitel 26
11. ↑ Jürgen Elstrodt, Partialbruchzerlegung des Kotangens, Herglotz-Trick und die Weierstraßsche stetige, nirgends differenzierbare Funktion, Mathematische Semesterberichte, Band 45, 1998, S. 207–220

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Kategorie:

• Trigonometrische Funktion