Рэлея закон намагничивания, установленная Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы H c). Рэлея закон намагничивания может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J =cобр H ± RH2 (см. Намагничивания кривые ), где cобр — обратимая магнитная восприимчивость , которая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезиса ½DJ½ = cобр ½DH ½ + R ½DH ½2, где ½DJ½ и ½DH ½ — абсолютные величины приращений J и Н. Рэлея закон намагничивания выполняется не только вблизи размагниченного состояния (J = 0, H = 0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение и и его изменение DН были бы малыми по сравнению с H c(Н, DН << H c). При этом параметры cобр и R, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния cобр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью ca и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см. Намагничивание ). При исходных J ¹ 0 и H ¹ 0 значение cобр ¹ ca, но cобр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необратимые смещения доменных границ. Область применимости Рэлея закон намагничивания для различных ферромагнетиков может составлять от нескольких мэ (ферриты )до нескольких э (перминвары ).
Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.
О. В. Росницкий.