Параэлектрический резонанс, резонансное поглощение радиоволн веществом, связанное с ориентацией дипольных электрических моментов составляющих его частиц (ионов, молекул) во внешнем электрическом поле. Спектроскоп для наблюдения Параэлектрический резонанс аналогичен спектроскопу электронного парамагнитного резонанса . Параэлектрический резонанс возможен, если ориентация электрического дипольного момента относительно внешнего электрического поля не произвольна, а принимает ряд дискретных значений. При этом энергия взаимодействия частицы с полем также принимает дискретные значения. Дискретность ориентации дипольного момента появляется в 2 случаях: если частица свободно вращается во внешнем электрическом поле или если частица, находящаяся во внутрикристаллическом электрическом поле (см. Кристаллическое поле ), имеет несколько эквивалентных положений равновесия, отличающихся различным направлением дипольного момента и разделённых не слишком высоким энергетическим барьером, допускающим ориентацию частиц за счёт туннелирования (см. Туннельный эффект ). В первом случае дискретность ориентации дипольного электрического момента обусловлена квантованием проекции m механического момента вращающейся частицы на направление внешнего поля. Спектральные линии Параэлектрический резонанс наблюдаются в газах, содержащих молекулы с электрическим дипольным моментом. Вторая возможность осуществляется в некоторых щёлочно-галоидных монокристаллах, содержащих примесь ионов с электрическим дипольным моментом, при температурах ниже 10 К, например в кристалле K Cl с примесью ионов O H -или C N -, которые замещают в кристаллической решётке K Cl ионы Cl - и имеют 6 эквивалентных равновесных направлений ориентации собственного дипольного момента относительно кристаллографических осей. «Туннельные повороты», связывающие положения равновесия, энергетически соответствуют частотам диапазона СВЧ. Постоянное внешнее электрическое поле смещает и расщепляет эти уровни, изменяя частоту переходов между ними.
Параэлектрический резонанс возможен не только в случае, когда примесные частицы обладают собственными дипольными моментами, но и тогда, когда примесные частицы их не имеют, но смещены относительно центра полости, занимаемой ими в кристаллической решётке. Например, ион Li +, замещая больший по размеру ион К+ в кристалле K Cl, оказывается смещенным в одно из 8 равновесных положений и образует вместе с отрицательной «дыркой» диполь, ориентация которого изменяется при туннелировании из одного положения в другое.
Лит.: Францессон А. В., Дудник О. Ф., Кравченко В. Б., Параэлектрический резонанс иона Li + в кристаллах K Cl, «Физика твердого тела», 1970, т. 12, в. 1, с. 160.
А. В. Францессон.